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透镜成像记录全息图讨论
透镜成像记录全息图讨论
透镜成像记录全息图实验报告 豆丁网
2017年7月17日 像面全息图是一种可用白光再现的全息图，它记录的是物体的 几何像，换言之是把成像光束作为物光波，相当于“物”与全息 干板重合。2019年7月1日 使用空间光调制器加载全息图，通过单次曝光记录全息透镜减小像差的方 法进行了理论分析，并针对空间光调制器的零级串扰以及视场孔径光阑对全息图和像差的 基于空间光调制器的全息透镜记录波前像差优化方法 2005年7月1日 1、掌握透镜成像记录像全息图的原理，并制作一张像全息图，用白光再现观察其再现 像。 2、掌握制作一步彩虹全息图的原理和方法，并制作一张一步彩虹全息图。实验 16 像全息图与一步彩虹全息图2021年3月20日 全息照相术是利用干涉和衍射的原理将物体发射的光波以干涉条纹的形式记录下来,再在一定的条件下再现,形成与原物体完全相似的空间像。 由于它记录的是物体原 设计性全息术实验（1319 实验室） USTC
全息透镜的成像特性 Researching
2011年9月11日 息透镜成像的(单但〉分辨率极限和截止频率，并对复色光照明时的色模糊问题进行了讨论。这些论证对于全息透镜的理论分析和实际应用是有益的。二、全息透 2020年4月29日 透射式全息照相是指重现时所观察和研究的是全息图透射光的成像。 这里讨论对物光和 参考光夹角较小的平面全息图的记录及再现过程。全息照相与观察 2017年5月15日 1全息透镜的分类 与制作全息光栅的方法极相似,全 息透镜也是利用两束相干光在叠加区域产生干涉,形成干涉条纹,记 录这些干涉条纹就得到全息透镜。 所不同的 全息光学透镜的设计与制作 2022年5月10日 本文提出了基于TPX 透镜的连续太赫兹波像面数字全息相衬成像方法,研究了全息记录和再现过程,利用曲面拟合畸变校正去除TPX 透镜引入的二次相位畸变。 实验 基于 TPX 透镜的连续太赫兹波像面数字全息 成像研究
71 全息术原理
2005年7月9日 全息照相——无透镜两步成像术 步,干涉术——物光波前的全息记录 wavefront holograph, 第二步,衍射术——物光波前的再现 wavefront reconstruction 显示 2013年10月19日 透镜成像记录的像全息图为什么可用白光扩展光源再全息图具有光栅结构，当白光照光时，再现光方向因波长而异，像点位置随波长而变。当照明光源方向改变时，像的位置不变，而像的颜色却变化了，所以观察时，人眼左右移透镜成像记录的像全息图为什么可用白光扩展光源再百度知道2012年5月29日 透镜成像记录像全息时为什么要将像成在全息干板附近?离焦量对再现像的清晰度有何影响？因为全息成像最后是光干涉成像，而全息干板要记录的是干涉条纹，故要将像成在全息干板附近。所以，离焦量越大，导致干板无法记透镜成像记录像全息时为什么要将像成在全息干板附近?离焦量 2010年3月1日 但以记录距离进行重建是优化的选择，因为此时相位 场的获得相对简单；而对于离轴无透镜傅里叶变换显微数字全息，允许的最小记录距离比菲涅耳衍射距离 要小。但由(5)式可知，离轴无透镜傅里叶变换数字全息的像强度等于全息图的傅里叶变换的模的平 数字全息显微中常见重建算法比较 Researching
16像全息图与一步彩虹全息图电子科技大学 百度文库
一步彩虹全息图在本质上是一种像面全息图， 是像全息与狭缝技术相结合的产物。 为此， 我们先对像面全息图作一简介。 实验 16 【实验目的】 像全息图与一步彩虹全息图 1、掌握透镜成像记录像全息图的原理，并制作一张像全息图，用白光再现观察其再现 像。2012年8月5日 用一只凸球面透镜将物成像在全息干板 附近来摄制一步彩虹全息图，因其再现像也 在全息图附近，体视性很差。我们曾建议在 典型的一步彩虹正像光路中插入一曲率半径 较大的凹柱面透镜构成像散光学系统(6J 以 改善一步彩虹全息的体视特性。设T1 为凹双透镜像散光学系统摄制彩虹和像面 全息图的像匹配理论 2014年11月26日 透镜成像记录的像全息图为什么可用白光扩展光源再 14 透镜成像记录像全息图实验中，只看到彩带没看到像的原因？ 3 透镜成像记录全息图实验结论怎么写呢？ 26 透镜成像记录像全息时为什么要将像成在全息干板附近?离焦量对再为什么透镜成像记录像全息图的像不是彩色的 百度知道2）记录像面全息图的光路有何特殊性 ？ 3）像面全息图可否用白光再现 ？ 10第二章 第5节 方法一二、像面全息术透镜成像法（一步法）R L透射型O’记录OH C=白光 O’再现采用原光路 白光再现 H11 问题end思考反射型像面092§5(1)白光反射、像面全息百度文库
实验二 一步像面全息图的记录与再现 (1) 豆丁网
2011年12月1日 “一步像面全息”是指被记录物体的几何像是用透镜成像法直接得到的，因而只需一步即可完成。其记录与再现原理如图31、图32所示。图31中物O经透镜L成像在全息干板上，R为参考光。当O和R在干板同侧时记录透射像全息图，在异侧时记录反射像全息图。2024年8月9日 实验二像面全息图的制作一、实验目的1．掌握像面全息图的记录和再现原理，学会 之后，至分束器BS，反射光束又被平面镜M1反射，经过扩束器L01扩束后照亮物体，该物体由透镜L成像在全息感光板H上；而透过BS的光束被平面镜M2反射 像面全息图的制作实验 范文年9月13日 讨论了在某些实验条件下的系统的生息愣特性，并m示了根据不同要求的保性质选择一组系统参量的万 沽。一、引 一九六九年Be时on[lJ制作出张彩虹全息图c 记录过程分二步完成。一九七八年。hon和yu[jJ 提出了一步彩虹的成像系统。一步彩虹全息LSL成像系统 Researching2005年7月9日 76 全息图的衍射场——相因子分析法的运用 照明光波R′，波前函数 ( ) ()~ i Q R R′Q =A′ Q ⋅e ϕR′ 于是，全息图作为一张衍射屏，在R′ ~ 波照明下，产生 一个复杂的衍射场，其波前函数为透射场或反射场，71 全息术原理
离轴无透镜傅里叶变换数字全息的分辨率分析 Researching
2010年6月1日 影响成像分辨率的因素，重点讨论了物体的大小、参 考点光源的大小对无透镜傅里叶变换全息图分辨率 的影响，提出了改善措施，并给出了相应的实验 结果． 1 离轴无透镜傅里叶全息的基本原理 图1是离轴无透镜傅里叶变换数字全息的记录2016年12月21日 此时物屏到透镜之间的距离就是待测透镜的焦距，即f=s成像法成像法在近光轴光线的条件下，薄透镜成像的高斯公式为'f11'1ss当将透镜置于空气中时，则焦距为f=f=''ssss式中，f为像方焦距，f为物方焦距，'s为像距，s为物距。透镜实验报告 豆丁网3首次详细推导了实际的预放大数字全息成像系统的点扩散函数,在此基础上分析了预放大数字全息系统极限分辨率的决定因素,指出了显微物镜成像分辨率与CCD成像分辨率之间的匹配要求,所得到的结论对于预放大数字全息图的记录具有指导意义。数字全息显微成像的理论和实验研究 百度学术前面讲全息记录、再现的原理时，以及前面讲离轴、同轴 全息时，都是以菲涅耳全息为例。在此不再讲 在此，主要讲菲涅耳全息图的基元全息图（点源全息图）， 并以菲涅耳全息的基元全息图，讨论菲涅耳全息的成像特性。 ⎤ ⎥ ⎦ ≈ zO ⎡ ⎢1 + ⎣ x2 + y2 2zO2菲涅耳全息成像特征 百度文库
无透镜数字全息成像方法和像质改善研究 百度学术
讨论了数字全息过程中记录条件对再现像的影响,包括参考光强度对再现像的影响和曝光量对再现像的影响,通过计算机模拟及数据分析得出了数字 全息过程中参考光强度和曝光量的最佳选择范围。3给出了无透镜投影数字全息的实验光路,并进行了无透镜 2021年3月20日 维特征。全息图种类很多，有菲涅耳全息图、夫琅禾费全息图、傅立叶变换全息图、彩虹全息图、像全息图、体积全息图等。不管哪种全息图都要分成两步来完成：步，干涉法记录全息图，即 波前记录；第二步，用全息图使原光波波前再现，即波前再现。设计性全息术实验（1319 实验室） USTC18各种全息图及衍射效率傅里叶变换全息图再现原理图再现光路如下图所示。用平行光垂直入射到全息图上，臵于傅里叶变换 透镜前焦面上，在该透镜后焦面上观察再现的全息像傅里叶变换全息图还可以采用球面波照明的方式。18各种全息图及衍射效率百度文库步 制作菲涅耳全息图 H1 激光 记录 R1 为 R1 平行参考光 H1 TwoStep Rainbow Holography 二步彩虹全息 ①透镜成像 像全息图 ②用全息图的再现像 先对物体记录一张菲涅耳全息图 H1 用原参考光波的共轭光波照 明光波H1,再现出一实像第七章 光全息术2像全息图、彩虹全息图1百度文库
自干涉非相干全息成像系统分辨率 Researching
2019年7月2日 经典光学成像系统,如透镜成像 及相干全息成像均遵从拉格朗日不变量法则[14]但是,对于非相干全 自干涉非相干数字全息术是基于物光点的自干涉原理进行全息图的记录,其光路原理如图2所示 2019年3月20日 的前提下,采用单透镜型光学系统记录的全息图同样可以用平面波进行高精度再现,而且其放大率与记录对象的 物距无关故在粒子场同轴全息诊断中4f的上述优势并非4f特有,即采用单透镜型成像系统进行粒子场记录时 无须使用不同的再现或粒子尺寸标定方法粒子场同轴全息中 光学透镜组与 单透镜的区别 Researching2 彩虹全息图的记录 按实现彩虹全息的两个必要条件，实现彩虹全息图有多种方法 [718]，其中最典型的方法是两步法和一步法彩虹全息。两步法彩虹全息的记录与再现光路如图 753 所示。在两步法中，步先记录一张如图 753（a）所示的激光再现全息图 H 1；第二步用参考光的共轭光再现全息图 知乎盐选 75 图像的全息显示51,(2014) 激光与光电子学进展 opticsjournal 下使其再现，形成原物体逼真的立体像。菲涅耳全息图直接记录物光波本身，不需要变换透镜和成像透镜，仅要求干板与物体的距离满足菲涅耳近似条件。大型菲涅耳人像全息图的制作 Researching
透镜成像记录的像全息图为什么可用白光扩展光源再百度知道
2013年10月19日 透镜成像记录的像全息图为什么可用白光扩展光源再全息图具有光栅结构，当白光照光时，再现光方向因波长而异，像点位置随波长而变。当照明光源方向改变时，像的位置不变，而像的颜色却变化了，所以观察时，人眼左右移2012年5月29日 透镜成像记录像全息时为什么要将像成在全息干板附近?离焦量对再现像的清晰度有何影响？因为全息成像最后是光干涉成像，而全息干板要记录的是干涉条纹，故要将像成在全息干板附近。所以，离焦量越大，导致干板无法记透镜成像记录像全息时为什么要将像成在全息干板附近?离焦量 2010年3月1日 但以记录距离进行重建是优化的选择，因为此时相位 场的获得相对简单；而对于离轴无透镜傅里叶变换显微数字全息，允许的最小记录距离比菲涅耳衍射距离 要小。但由(5)式可知，离轴无透镜傅里叶变换数字全息的像强度等于全息图的傅里叶变换的模的平 数字全息显微中常见重建算法比较 Researching一步彩虹全息图在本质上是一种像面全息图， 是像全息与狭缝技术相结合的产物。 为此， 我们先对像面全息图作一简介。 实验 16 【实验目的】 像全息图与一步彩虹全息图 1、掌握透镜成像记录像全息图的原理，并制作一张像全息图，用白光再现观察其再现 像。16像全息图与一步彩虹全息图电子科技大学 百度文库
双透镜像散光学系统摄制彩虹和像面 全息图的像匹配理论
2012年8月5日 用一只凸球面透镜将物成像在全息干板 附近来摄制一步彩虹全息图，因其再现像也 在全息图附近，体视性很差。我们曾建议在 典型的一步彩虹正像光路中插入一曲率半径 较大的凹柱面透镜构成像散光学系统(6J 以 改善一步彩虹全息的体视特性。设T1 为凹2014年11月26日 透镜成像记录的像全息图为什么可用白光扩展光源再 14 透镜成像记录像全息图实验中，只看到彩带没看到像的原因？ 3 透镜成像记录全息图实验结论怎么写呢？ 26 透镜成像记录像全息时为什么要将像成在全息干板附近?离焦量对再为什么透镜成像记录像全息图的像不是彩色的 百度知道2）记录像面全息图的光路有何特殊性 ？ 3）像面全息图可否用白光再现 ？ 10第二章 第5节 方法一二、像面全息术透镜成像法（一步法）R L透射型O’记录OH C=白光 O’再现采用原光路 白光再现 H11 问题end思考反射型像面092§5(1)白光反射、像面全息百度文库